円運動・単振動・万有引力の問題
なめらかな水平な床の上に、ばね定数 の軽いばねを水平に置き、左端を鉛直な壁に固定し、右端に質量 の小物体を取り付ける。ばねが自然の長さのときの小物体の位置を とし、 から右へ距離 の位置に、床に垂直な固い板 を固定する。小物体はばねの方向(左右の方向)にだけ動くものとする。
小物体を から左へ の位置まで動かし(ばねは 縮む)、静かにはなした。小物体は右へ動いて板 に弾性衝突し、はね返った。その後、小物体は板 との弾性衝突をくり返しながら、同じ運動を周期的にくり返した。
この周期的な運動の周期を、, を用いて表せ。ただし、小物体の大きさ、空気抵抗は無視し、衝突にかかる時間は無視できるものとする。
この問題で使うもの
- 単振動の位相と経過時間(説明と入口の問題)
- ばね振り子の周期と振動の中心(説明と入口の問題)
この問題を解けるようになるまで(68 技能)
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右端(太枠)がこの問題で使う技能です。左へドラッグすると、さらに前の前提をさかのぼれます。技能を押すと、そこまでの道筋が光ります。
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- 小数の四則計算
- 円の周の長さと面積
- 分数のたし算・ひき算
- 分数のかけ算・わり算
- おうぎ形の弧の長さと面積
- 弧の長さからおうぎ形の中心角と面積を求める
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- 特別な直角三角形の辺の比
- 弧度法と単位円による三角関数
- 速さと平均の速さ
- 力の種類とはたらき
- 力のつり合いと作用・反作用
- 慣性の法則と物体の運動
- 等速円運動の速度と加速度
- 等速円運動の速さ・角速度・周期
- 三角関数のグラフの拡大と平行移動
- 単振動の変位・速度・加速度
- 単振動の変位・速度・加速度の式
- 重力と力の大きさ
- 2 力のつり合いと作用・反作用
- 重力・垂直抗力・張力の性質
- 慣性の法則と力のつり合い
- 運動の法則(運動方程式)
- 復元力と単振動の周期
- 弾性力とフックの法則
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- 最大公約数と最小公倍数
- 比の性質と簡単な比
- 三角形の角の大きさ
- 相似な三角形と長さの比
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- 三角形の相似条件と対応する辺の長さ
- 三角比の定義と値
- 三角形の外角と角の組み合わせ
- 逆算(□ を求める)
- 分配法則を使った計算のくふう
- 文字式の計算(同類項・分配法則)
- 1 次方程式の解き方
- 二等辺三角形の角
- 平行四辺形と特別な四角形の性質
- 乗法公式による展開
- 折り返した図形の角と長さ
- 三平方の定理と平面図形
- ベクトルの演算と成分
- 力の分解と質点のつり合い
- 運動方程式
- ばね振り子の周期と振動の中心
- 比例・反比例の式とグラフ
- 関数 の式と変域
- 因数分解
- 平方完成と 2 次関数のグラフ
- 2 次不等式
- 3 次式までの展開と因数分解
- 根号の乗除と加減
- 分母の有理化
- 乗法公式・分配法則を使う根号の式の展開
- 根号を含む式の計算と分母の有理化
- 2次方程式の解の公式と判別式
- 三角比を含む方程式・不等式
- 三角関数の基本的な方程式・不等式
- 単振動の位相と経過時間
ヒント
行き詰まったら、上から順に 1 つずつ開いてください。
ヒント 1
板に当たるまでの運動は、 を中心とする振幅 の単振動の一部である。弾性衝突ではね返ったあとは、来た道を逆向きにたどると考えよう。
ヒント 2
()とおき、 となる最初の時刻を求める。単振動を等速円運動の正射影とみて、回転角で考えてもよい。
ヒント 3
より、板に当たるまでに等速円運動の回転角は 進む。
答えと解説
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解説を読む
を原点とし、右向きを 軸の正の向きとする。
(1) 板に当たるまでの運動
床はなめらかなので、小物体にはたらく水平方向の力はばねの弾性力 だけである。よって、板に当たるまで小物体は を振動の中心とし、角振動数 の単振動をする。 で静かにはなしたので振幅は である。
はなした時刻を とすると
(2) 板に当たるまでの時間
板の位置 に達する時刻を とすると
(右へ動いている半周期の間)なので 、すなわち
(3) はね返ったあとの運動
弾性衝突なので、小物体は同じ速さで向きだけが逆になる。単振動の速度は であり、位置 が同じで速度の向きだけが逆の状態は、単振動の時間を逆にたどった状態に当たる。したがって、はね返ったあと小物体は から まで、来たときと同じ時間 をかけて戻り、 で速さ になる(力学的エネルギー保存からも、速さ になる位置は とわかる)。そこから再び同じ運動をくり返す。
(4) 周期
1 周期は「 から板まで」と「板から まで」の和なので
(板がない場合の周期 の 倍になっている。)
別解
W に当たらない間は、小物体は O を中心とする単振動で、角振動数 、振幅 。右向きを正として、はなした時刻を とすると
W の位置 に達する時刻 は
より 。はじめて達するのは なので
(このとき小物体は右向きに動いている。)W との弾性衝突で、速さは変わらず向きだけが逆になる。位置も衝突の瞬間に変わらないので、はね返ったあとは、ばねの力による運動が時間を逆向きにたどる形になり、 から (左端)まで再び かかって戻る。左端で速さ 0 になり、そこから再び右向きに動きだして、 後に W に達する。したがって周期的な運動の 1 周期は、W から左端まで往復する時間:
検算: 板がない場合の周期 のうち、 から右の端までの部分(位相で 分)を省いた形。(位相)で、 と一致。