プラズマ物理の問題

真空中に円柱座標 $(r,\phi ,z)$ をとり、$\hat{\mathbf{r}},\hat{\mathbf{\phi }},\hat{\mathbf{z}}$ をそれぞれの座標が増える向きの単位ベクトルとする（$\hat{\mathbf{r}}\times \hat{\mathbf{\phi }}=\hat{\mathbf{z}}$）。$z$ 軸に沿って無限に長い細い直線導線があり、$z$ 軸の正の向きに定常電流 $I$（$I>0$）が流れている。また、導線は長さあたり $\lambda$ の一様な電荷をもつ（$\lambda$ は正にも負にもなりうる定数）。導線の外の電場と磁場は
$$\mathbf{E}=\frac{\lambda }{2\pi {\epsilon }_{0}r}\hat{\mathbf{r}},\mathbf{B}=\frac{{\mu }_{0}I}{2\pi r}\hat{\mathbf{\phi }}$$
である。ここで ${\epsilon }_0$, ${\mu }_0$ はそれぞれ真空の誘電率と透磁率である。

電荷 $q$（$q>0$）、質量 $m$ の粒子が、導線から距離 $r_0$ のあたりで磁力線のまわりを旋回している。粒子の磁場に平行な速さを $u$、磁場に垂直な速さ（旋回の速さ）を $w$ とし（$u>0$, $w>0$）、ラーモア半径は $r_0$ に比べて十分に小さいとする。重力・相対論的効果・粒子どうしの相互作用・放射は無視する。

案内中心近似（ドリフト近似）の最低次で考えると、案内中心は磁力線に沿った運動のほかに $z$ 方向にドリフトする。このドリフトの速度が $0$ になるような $\lambda$ を、${\epsilon }_0,m,q,u,w$ を用いて求めよ。

真空中に直交座標 $(x,y,z)$ をとる。考えている領域（$0\leqq x\leqq L$ を含む領域）には、次の静磁場と静電場がかかっている。
$$\mathbf{B}=B_0\left(1+\frac{x}{L}\right){\mathbf{e}}_z,\mathbf{E}=E_0{\mathbf{e}}_y$$
ここで $B_0>0$、$L>0$、$E_0>0$ は定数であり、${\mathbf{e}}_y,{\mathbf{e}}_z$ はそれぞれ $y$ 軸、$z$ 軸の正の向きの単位ベクトルである。この磁場は外部の電流がつくるものとし、その由来は考えなくてよい。

この場の中で、質量 $m$、電荷 $e$（$e>0$）の陽子 1 個の運動を考える。時刻 $0$ に陽子の旋回中心（案内中心）は原点 $(0,0,0)$ にあり、陽子は磁場に垂直な面内で旋回していて、その運動エネルギーは $K_0$ である。磁場に平行な速度成分は $0$ とする。

ラーモア半径は $L$ より十分小さく、案内中心の速度は E×B ドリフトと勾配ドリフト（$\nabla B$ ドリフト）の速度の和で表されるとする。また、磁気モーメント $\mu =\frac{K_{\perp }}{B}$（$K_{\perp }$ は磁場に垂直な運動の運動エネルギー）は断熱不変量として保存されるとする。重力と相対論的効果は無視する。

案内中心が平面 $x=L$ に達したときの、案内中心の $y$ 座標を $K_0$, $e$, $E_0$ を用いて表せ。

直交座標 $(x,y,z)$ をとり、$\hat{\mathbf{x}},\hat{\mathbf{y}},\hat{\mathbf{z}}$ をそれぞれの軸の正の向きの単位ベクトルとする。プラズマ中に、$z$ 方向を向き大きさが $x$ とともに変わる静磁場
$$\mathbf{B}=B_0\left(1+\frac{x}{L}\right)\hat{\mathbf{z}}$$
と、一様な静電場 $\mathbf{E}=E_0\hat{\mathbf{x}}$ がかかっている（$B_0>0$, $L>0$ は定数、$E_0$ は実数の定数）。このプラズマは、電荷 $+e$ のイオンと電荷 $-e$ の電子からなり（$e>0$ は電気素量）、イオンの温度は $T_i$、電子の温度は $T_e$ である。どちらの粒子についても、磁場に垂直な運動の運動エネルギーの平均値は $k_{B}T$（$k_B$ はボルツマン定数、$T$ はその粒子の温度）とする。

どちらの粒子もラーモア半径は $L$ に比べて十分小さく、案内中心近似が成り立つとし、ドリフト速度は $x=0$ の位置で評価する。また、粒子どうしの衝突、重力、電場や磁場の時間変化、プラズマの電流がつくる磁場の補正は無視する。

$E_0$ の値を、イオンの案内中心の平均ドリフト速度（$\mathbf{E}\times \mathbf{B}$ ドリフトと勾配ドリフトの和を、垂直運動エネルギーについて平均したもの）が $0$ になるように選んだ。このとき、電子の案内中心の平均ドリフト速度の $y$ 成分を、$k_B,T_i,T_e,e,B_0,L$ を用いて表せ。SI 単位系を用いる。

SI 単位系を用いる。電気素量を $e$（$e>0$）とする。座標軸 $x,y,z$ は右手系をなすものとし、${\mathbf{e}}_x,{\mathbf{e}}_y,{\mathbf{e}}_z$ をそれぞれ $x$ 軸、$y$ 軸、$z$ 軸の正の向きの単位ベクトルとする（${\mathbf{e}}_z\times {\mathbf{e}}_x={\mathbf{e}}_y$）。

プラズマ中の $x=0$ の付近に、$z$ 軸の正の向きを向き、大きさが $x$ とともにゆるやかに変化する静磁場
$$\mathbf{B}=B_0\left(1+\frac{x}{L}\right){\mathbf{e}}_z(B_0>0,L>0)$$
と、$x$ 軸の正の向きを向いた一様な静電場 $\mathbf{E}=E{\mathbf{e}}_x$（$E>0$）がかかっている。

この中で、陽子（電荷 $+e$）と電子（電荷 $-e$）の運動を案内中心近似で考える。どちらの粒子も案内中心は $x=0$ にあり、磁場に平行な速度成分は 0 で、磁場に垂直な運動（ラーモア運動）の運動エネルギーはどちらも $W$（$W>0$）である。ラーモア半径は $L$ に比べて十分小さく、ドリフトの速さは粒子の速さに比べて十分小さいとする。また、運動は非相対論的に扱い、重力と粒子間の衝突は無視する。

電場の大きさ $E$ は、陽子の案内中心がちょうど静止するように調整されている。このとき、電子の案内中心のドリフト速度の $y$ 成分を、$W$, $e$, $B_0$, $L$ を用いて表せ。

直交座標 $(x,y,z)$ をとり、ある領域に次の静磁場と静電場がある。
$$\mathbf{B}=B_0\left(1+\frac{x}{L}\right)\hat{\mathbf{z}},\mathbf{E}=E_0\hat{\mathbf{x}}$$
ここで $B_0>0$, $L>0$ は定数、$E_0$ は実数の定数で、$\hat{\mathbf{x}},\hat{\mathbf{z}}$ は $x$, $z$ 方向の単位ベクトルである。この領域には、アンペールの法則 $\nabla \times \mathbf{B}={\mu }_0\mathbf{j}$ を満たすように、この磁場を作る一様な電流が $y$ 方向に流れている。磁力線はまっすぐで、曲率はない。これらの場は与えられたものとし、考える陽子の運動による場の変化は無視する。

この場の中を、電荷 $q(>0)$ の陽子が運動している（$q$ は電気素量に等しい正の定数を表す文字である）。陽子の案内中心はある瞬間に $x=0$ の面上にあり、磁場に垂直な方向の旋回運動の運動エネルギーは $W(>0)$ である。ラーマー半径は $L$ に比べて十分小さく、$|E_0|/B_0$ は旋回の速さに比べて十分小さいとして、案内中心のドリフト速度は、$x=0$ での場の値を使った $\mathbf{E}\times \mathbf{B}$ ドリフトと磁場の勾配による $\nabla B$ ドリフト（勾配ドリフト）の和で表されるものとする。重力・衝突・放射は無視し、運動は非相対論的とする。

このときの案内中心のドリフト速度の $y$ 成分を、$E_0$, $B_0$, $W$, $q$, $L$ を用いて表せ。